1.复盛空压机固有频率的计算

对简化了的、支承在刚性支承上的单盘形复盛空压机模型，其临界转速可近似地用下式 表示：

于是，在这个非常简化的模型中，复盛空压机固有频率或临界转速将与轴的直径平方值成正比， (即复盛空压机临界转速将按轴径增加数的平方增加)，与重量的平方根和长度的2/3次方成反比。 这个近似式可用具有下列特性的试验复盛空压机进行计算的例子来说明。

复盛空压机轴承中心到复盛空压机轴承中心之间的距离 安装在中心的单质量块的重量。

2.复盛空压机幅频响应和相频响应

上述例子中的复盛空压机升速和再从最大工作速度降速所得到的幅值和相位对转 速的响应曲线图。振幅的峰值和90"的相移显示临界转速值出现在3700 r/min附近。

因动态系统的另一个性能是阻尼，它影响着一个物体或构件在其固有频率处的响应。 流体会对运动产生阻力，这样形成的阻尼对固有频率所在位置只有很小的影响。

然而，对共报处的幅频响应和相频响应却有较大的影响。

回顾一下，当敲击的音叉进入共振时，它的响应曲线就耸起来; 然后，当微励频率 进到高于固有频率时，晌应曲线又降了下来。

如果观测者能测量激励与响应之间的相位 角，那么，当激励频率增加到通过共振频率，相位角中将有180"变化，幅频响应和 相频响应如图2-9所示。

当系统加入阻尼时，如倒置音叉并将其浸入非常粘稠的液体里,响应的峰值就减小。 相位变化就展宽。

使共振处振幅不增大的阻尼是系统的临界阻尼。临界阻尼对 相位变化的效应亦是显而易见的,当增加阻尼时，在较大的颜率范围内,相移以缓慢的 速率变化。

按图2-9,不言而喻，阻尼是能限制共振处振幅的唯一因素。没有阻尼.共扑处的 振幅会增到无穷大。因此，我们应限制在低于系统固有频率处运行。当然，认为订阻尼 便可越过临界转速，也是不切实际的。

曾有过这种情况: 处在临界转速的复盛空压机系统，由 于阻尼损失或突然减少，造成了毁坏性的事故。